Если две поверхности разделены слоем газа, то перенос электростатических изображений на диэлектрическую пленку осуществляется путем перемещения электрических зарядов через газовую среду. В работе переход зарядов при переносе электростатического изображения объясняется явлением электрического пробоя воздуха. При сравнительно большой величине воздушного зазора (более 8 мк) механизм переноса зарядов легко объясняется явлением электрического разряда в газе. Установлено, что для описания предельных условий переноса зарядов в этом диапазоне удобно пользоваться кривой Пашена для воздуха. По закону Пашена, описывающему явление пробоя газа в электрическом поле, пробивное напряжение линейно зависит от произведения давления газа р на расстояние между электродами d. Для воздуха при комнатной температуре закон Пашена выполняется при условии, что произведение р X d больше 5 мм — мм рт. ст. При меньших значениях р X d напряжение пробоя резко увеличивается. Отметим, что минимальное пробивное напряжение для воздуха равно 360 в; при меньшем напряжении независимо от давления и расстояния между электродами пробой не возникает. Однако предполагают, что при очень малых зазорах протекание тока через воздушную прослойку можно наблюдать и при напрялМодифицированная кривая Пашена
Было проведено тщательное исследование правой части от точки минимума кривых Пашена, показывающих зависимость пробивного напряжения от произведения р X d. Результаты исследований хорошо известны и позволяют с достаточной точностью и надежностью предсказывать поведение некоторого конкретного газа в диапазоне величин р X d, превышающих значения, при которых кривая Пашена имеет минимум. Случаи, соответствующие левой, круто возрастающей части кривой, сравнительно редки, так как в этом диапазоне значений р X d разряд идет обычно по более длинному пути между электродами, а напряженность поля в зазоре выше той, которую показывает наклон правой части кривой Пашена. Левая часть кривой наблюдается при низких давлениях и сравнительно больших воздушных зазорах. Если же давление равно атмосферному и величина зазора слева от точки минимума для воздуха менее 8 мк, то кривой с крутым подъемом не получается. Очевидно, наличие сильных полей в малых зазорах приводит к возникновению токов автоэлектронной эмиссии, преобладающих над токами, источником которых служат электронные лавины Таунсенда. Для этих кривых характерно наличие горизонтального участка, идущего влево от точки минимума, и линейный спад к началу координат. Следует отметить, что наклон левой части кривой не зависит от природы газа. Правая часть кривой от точки минимума представляет собой начало обычной кривой пробоя Пашена.
Загрузка ...